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一种新颖的光纤色散测试方法
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光的色散-使用光纤产品前你要了解它
在光学介质中，如一段光纤，会有三种类型的色散：波长色散，模间色散和材料色散。
发射器的谱宽会导致波长色散。谱宽决定了LED或是激光器发射波长的数量。谱宽越小，越小波长数的光被发射。由于长波长传输比短一点的波长要快的多（更高的频率）这些较长波长的光会比短波长更快到达光纤的一端，将信号传输出去。
一种降低波长色散的方法是去压缩发射器的谱宽。比方说，一般激光器的谱宽会比LED的窄很多。一个单波长激光器仅发射一个波长，因此不会产生波长色散。
模间色散与每一束光线的路径有关。如上所述，大多数发射器会发射多种模式的光，其中有些光线会沿着光纤的中心直线传输（轴向模式），而其它的一些光线则会在反射层和芯层的边界多次反射，沿着波导通道曲折前进，如下图所示：
以锐角入射的模式被称为高次模式。这些模式会比低次模式在光纤中走更长的路径，因此会导致模间色散。一种减少模间色散的方式是使用模间渐变光纤。不像阶跃折射率光纤材料中的两种不同材料，模间渐变光纤的包层（cladding）是掺杂起来的，因此经过多层之后折射率会递减。对应的光纤种类的横切面如下图所示：
使用模间渐变光纤，光线会走一个更为弯曲的路径。高次模式会在靠近光纤外部的低模式包层中传输更长的时间。这些低模式芯层容许光线在更高模式中心层以更快的速度传输。因此，他们更快的速率会补偿高次模式下的长路径（色散）。一个好的波导设计会显著降低模间色散。
模间色散可以通过使用单模光纤完全消除。就像它的名字一样，单模式光纤仅发送一种模式的光，没有因为模间色散导致的信号发散。一个使用单模光纤的单色激光器能完全消除光导中的模间色散，但是由于制造工艺相对复杂而且价格较高，通常用于长距离的应用。
光导可以传递的信息量通常用带宽距离MHz-Km定义。对于阶跃折射率光纤，失真效应会导致限制带宽-距离产品到接近20MHz-km。在模间渐变光纤中，脉宽展宽在特定工作波长下是最小的。
因此，Avago的产品会有多模和单模之分。如AFCT-57E5和AFBR-57E5两种光模块，AFCT前缀的支持SMF（单模光纤线，由于不用考虑模间色散，损耗较低，可以用于远距离传输，一般可达数十km），而AFBR-57E5则是支持MMF（多模光纤线，要考虑模间色散，损耗高，适用于中短距离信息传递，一般是3km以下）
你选择的光纤的衰减可能会限制在其中传输数据的距离。链接的色散效果能同时限制距离和速率。通常需要在两者之间妥协：距离越长，速率越低，反之亦然。典型的距离与速率对比图看起来如下：
在avago的光纤收发器产品中，如HFBR-1414和HFBR-等的搭配方案，是以上内容的间接反映。同样的型号，传输的速率不同，使用不同的介质，保证性能的情况下可以达到的通讯距离是不同的。
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光纤色散测试仪和网络网线测试仪
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光纤色散测试仪
ORL-55 SMART光回损测试仪
[导读]ORL-55 SMART光回损测试仪 详细参数 美国JDSUORL-55 SMART光回损测试仪
ORL-55 SMART光回损测试仪相关产品便携式GPRS网络路测系统库号：JX064168 国产便携式GPRS网络路测系统简易型宽频测试仪MT3000(e)库号：JX064184 台湾茂迪MOTECH简易型宽频测试仪MT3000(e) 光纤测试套件KIT-FO4B-WSMDSD库号：JX064179 美国OWL光纤测试套件KIT-FO4B-WSMDSDXG2041 ADSL2 测试仪库号：JX064171 国产XG2041 ADSL2 测试仪线路测试仪ALT2000库号：JX064164 英国Trend 线路测试仪ALT2000通讯测试仪JMM-2400库号：JX064193 韩国JUNG JIN通讯测试仪JMM-2400通讯测试仪MM-2600库号：JX064190 韩国JUNG JIN通讯测试仪MM-2600数字线路测试仪TX125库号：JX064183 日本Teletech数字线路测试仪TX125电话分析仪DD-5601库号：JX064185 韩国JUNG JIN电话分析仪DD-5601OI33-891手持安防监控测试多用表库号：JX064181 美国理想IDEALOI33-891手持安防监控测试多用表ORL-55 SMART光回损测试仪 详细参数 美国JDSUORL-55 SMART光回损测试仪</font详细介绍</font
ORL-55 SMART光回损测试仪性能特点JDSU ORL-55 SMART光回损测试仪产品描述：新的ORL-55 SMART光回损测试仪是一台高性能、易于使用的仪表，适合于现场、实验室与生产使用。它在一台面向现场应用的仪表内结合了三个不同的功能，包括一个光回损测试仪、一个光功率计，以及一个三波长激光源。适用范围：邮电工程与维修 CATV工程与维护 光缆生产厂家JDSU ORL-55 SMART光回损测试仪产品特点：v 2个或3个波长上的高精度 ORL 测试 (单模 、 nm)v 三合一仪表：回损测试仪／功率计／激光源v TRIPLEtest 功能用于在三个波长上同时执行实时测试v 自动调零功能（正在申请专利）用于提高测试精度v 内部数据存贮以及PC机软件能够获得有效的文件与的报告v 内置实时时钟v 能够用于 FTTxv x选配x光缆故障定位选件（635nm波长）。可用于光纤跟踪，定向及连续检查。通用拔插式适配器（标配2.5mm，选配1.25mm）v x选配xUSB数据存储选件。通过U盘存储可扩大内存容量，快速方便的将存储数据导JDSU ORL-55 SMART光回损测试仪技术指标：
回损测试模式
可选波长选项
&nm&&50&nm&&25&nm
光谱带宽（RMS）
&&5&nm&&显示范围0&dB&到&70&dB
激光源模式
可选波长选项
&nm&&50&nm&&25&nm
光谱带宽(RMS）
连续波(CW)&&调制：270&Hz,1&kHz,2&kHz,&&自动波长(λ)
功率计模式
&1260～1650&nm
出厂校准波长
用户校准波长
&1260到1650nm，以1nm间隔
&-70到 6&dBm
&0.01&dB,0.001&W
JDSU ORL-55 SMART光回损测试仪其他指标：
回损测试模式,功率计模式,光源模式
TRIPLEtest
实时同时测试，并显示三个波长的测试结果
至多1000个结果，带有日期与时间信息
数据读取／远端控制
通过USB接口
270&Hz,&1&kHz,&2&kHz
自动波长(λ)检测
采用JDSU的任何光源
高可见度，128×64&点，带有背景光。
光连接器&SM,&APC-型&&适配器&LC,&SC,FC,&ST,&DIN可互换
带有快速充电功能（2小时），四路供电原理，AA&干电池，AA&NiMH，AC，USB
标准使用范围：&-&10℃～& 55℃&&&&存贮与运输：&-&40℃～& 70℃
尺寸与重量
大约为95×60×195&mm&&&大约为500g
JDSU ORL-55 SMART光回损测试仪订货信息：
网址来源:/product/gid-64176.htmlORL-55 SMART光回损测试仪
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青年文明号单模光纤色散测量
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单模光纤色散测量
色散是光纤传输的一个重要参数，对通信容量、通信距离有至关重要的影响。光纤的色散可以分为下列三类：模间色散、色度色散、偏振模色散。CD的测试方法：　　目前单模光纤的CD(色度色散)的测试方法有OTDR法，脉冲时延法和相移法。　　其中OTDR法是在工程中得到较多应用的一种方法，其原理是OTDR发出三种以上的测试波长，通过后向散射曲线来判断不同波长的光脉冲在到达中继段的时延差得到光纤的色散值。这种方法同OTDR测试一样是单端测试，便于操作。而且结合大动态范围的OTDR模块，可保证测试中继段光缆的距离超过120km以上。　　安捷伦N3900A采用四波长（分别是50/1625nm）的OTDR模块（N3916AL）进行色散测试，图4是仪表的测试结果界面，测试结果包括光纤类型，光纤的零色散点波长，光纤的色散值（ps/km）,光纤的色散系数（ps/nm*km）。　　采用OTDR法测CD的好处除了操作简单，单端测试外，其最大好处是一表多用，还可作为四个波长的OTDR测试光纤的衰减，常规的nm测试常用的通信波长在光纤上的衰减，1625nm测试DWDM的监控波长在光纤上的衰减，1480nm测试全波光纤在水吸收峰上的衰减。PMD的测试方法　　从测试原理来看，有代表性的PMD测试方有琼斯矩阵法，干涉法和波长扫描法。　　1） Jones Matrix Eigenanalysis (JME)琼斯矩阵法　　JME法是光器件PMD测试的首选方法，其测量技术是基于Jones偏振状态转移矩阵的特性而实现的。Jones矩阵描述了被测设备的偏振状态转移特性，它完整地包含了PMD，DGD和PSP(基准偏振态) 的信息。当采用JME测量PMD时，通过发送端的可调协激光源(TLS)设定一定数量的波长， 然后测得每个波长的Jones矩阵，并利用这些矩阵精确计算出PSP和DGD。 　　该测试方法可测得不同波长上的DGD以及平均DGD，可适合于不同的测试应用场合，即可测试较小的DGD，也可测试较大的DGD，即能测试一般宽带设备（如光纤）的DGD，也可用来测量窄带设备的DGD，如DWDM网络中的分波器(DEMUX)。而测量值PMD?是在某个波长范围内特定时间t0的算术平均DGD。　　理论计算和实验测试的结果表明，时间平均值PMDt与波长平均值PMD?相等。这也是PMD测量方法的基础，所有测试都是基于能够快速测试PMD从而确定PMD值的。　　目前通过技术革新，可将琼斯法用于现场PMD测试。其测试速度非常快(1-2s ns全波段数据采集)并且十分可靠，避免了由于测试时间长而在测试期间光纤移动的影响，从而使现场测试同样准确，其主要特点为：　　（1）测量精度较高，最小可测量的PMD可达0.005ps；　　（2）测试精度不依赖被测光纤或链路的特性，对于非Maxwell DGD分布或跨光放都能保证高精度;　　（3)能测量DGD&&vs. 波长曲线的PMD测试仪;　　（4)可测量二阶PMD值。
群速度色散（GVD，group velocity dispersion）在高速大容量的光纤中，由于光纤介质表现出非线性，光脉冲包络的形状会发生变化，这种影响光信号接收的变化就称为群速度色散，群速度色散会引起传输波形的展宽。
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用光学相关识别方法测量单模光纤的折射率分布和色散
第 17 卷　第 9 期 　1997 年 9 月光　 学 　学 　报 A CTA O PT ICA S I ICA N. V o l 17, N o. 9 Sep tem ber, 1997用光学相关识别方法测量单模光纤 的折射率分布和色散陈鹤鸣　蔡祥宝　施伟华( 南京邮电学院物理教研
室, 南京 210003)摘　要　介绍了一种测量单模光纤剖面折射率分布和色散的新方法 系数, 由此推得剖面折射率分布和色散, 给出了实际测量结果。 关键词　单模光纤, 　折射率分布, 　色散, 　计算全息, 　光学相关识别。 光学相关识别方法。应用计算全息制作高斯2拉盖尔模的匹配滤波器, 根据光学相关识别原理测出单模光纤场分布的展开1　引　　言单模光纤的色散和折射率分布直接确定单模光纤的带宽、模场直径等重要参数, 目前常 用的测量方法有近场法[ 1, 2 ]、远场法[ 3～ 5 ]、散射图形法[ 6 ]、解析法[ 7 ] 和数值计算法[ 8 ]。 本文提出 计算全息和光学相关识别相结合的方法测量单模光纤的折射率分布和色散, 该方法应用计算 全息技术制作高斯2拉盖尔模的匹配滤波器, 根据光学相关识别原理测出单模光纤场分布的 展开系数, 由此推得剖面折射率分布和色散, 它具有不受振动干扰, 无光学放大畸变, 测量 简单、方便, 所需光电检测器动态范围小等独特优点, 实验表明, 该方法的结果与其它方法 结果相当一致。2　测量原理对于弱导轴对称单模光纤, 纤芯内的场分布 ?( r ) 满足标量亥姆霍兹方程, 即+ ∞式中 k 0 = 2Π Κ为自由空间中的波数, Κ为真空中的波长, n ( r ) 为单模光纤剖面折射率分布, Β( r) 为单模光纤中基模的传播常数, 根据线性空间理论, 单模光纤中的场分布 ?( r ) 可按一组 正交基元函数 5 Λ ( x , y ) 展开　　收稿日期: 1996 年 8 月 3 日; 收到修改稿日期: 1996 年 10 月 30 日 ?
China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved.∫5 ∫- ∞1 d d? ( r ) + ( k 2 n 2 - Β2 ) ? = 0 0 r dr dr( 1)?( x , y ) = ≤ C Λ5 Λ ( x , y ) ΛΛ( x , y ) 5 3 ( x , y ) d x d y = ?ΛΛ′ Λ′( 2)ki.net1238光　　　学　　　学　　　报17 卷 　式中 M 为展开项数。从以上分析可以看出, 只要能制得该正交基元函数的光学匹配滤波器, C Λ 可方便地利用光学相关识别方法进行测量和确定。考虑图 1 中的光学 4f 系统, 在输入面 I 得到 :[9 ] ( ) 将所选的正交基元函数 (GL 模) Q 0? ( r) 代入式 ( 7) , 得到 Λ + ∞式中 5 Λ 为归一化正交函数, ?ΛΛ′为 K ronecker 记号, 从 ( 2) 式可得到展开系数 C Λ 为:+ ∞考虑到尽量减少测量点数, 展开项数越少越好, 即 C Λ 的收敛要快, 则选择高斯 2 拉盖尔函数 式中 ? = 正交、归一和完备条件:2( ( GL 模) Q 0? ) ( r) 作为正交基元函数。则: Λ上放置单模光纤的输出端, 在频谱面 F 上放置由计算全息技术制得正交基元函数的光学匹配 ζ 滤波器 5 3 ( k x , k y ) , 则在 F 面上得到单模光纤场分布的傅立叶变换 ?( k x , k y ) 与正交基元函数 Λ ζ 的光学匹配滤波器 5 3 ( k , k ) 的乘积: ?( k , k ) 5 3 ( k , k ) , 根据卷积定理, 在输出面 K 上 因此展开系数 C Λ 可利用平方律检测得到, 即在输出面 x k - x 0 = y k = 0 处测出各个高斯2拉盖 尔模的相关项光强。将 ( 4) 式代入 ( 1) 式可得单模光纤的剖面折射率分布:2 2 k 0 n ( r) -在上式中只要单模光纤包层折射率 n 2 已知, 则单模光纤中基模的传播常数 Β( r) 和剖面折射 率分布 n ( r) 都可求得。?
China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved.( ) 2 w 0 , w 0 为基模的模场半径, Λ为径向脚标, L Λ- 1 是拉盖尔多项式。 0? ( r ) 满足 Q ΛC Λ (x k -C Λ (x k -CΛ =Λ∞∫0x 0, y k ) =x 0, y k ) =∫ ?(x , y ) 5 ∫- ∞x y(?) 3 (?) Q 0Λ ( r ) Q 0Λ ( r) rd r = ?ΛΛ′ 　　　≤ ,x y( ) ( ) Β2 = - 2? 2 - ? 4 r2 + 4? 2 ≤ ΛC ΛQ 0? ( r) ≤ C ΛQ 0? ( r ) Λ Λ(?) Q 0Λ ( r) = ? exp ( + ∞ - ∞ - ∞( ) ?( r) = ≤ C ΛQ 0? ( r) ΛM∫ ?(x , y ) Q ∫∫ ?(x , y ) 5 ∫F ig. 1 Exp eri en ta l set 2up m3 0ΛMΛ= 13 Λ( x , y ) d x d y , 　　　≤? 2 r2 ) L Λ- 1 ( ? 2 r2 ) 2M3 0Λ(x + x k - x 0 , y + y k ) d x dy(x + x k - x 0 , y + y k ) d x d yΛ= 1ΛxyΛ= 1ΛCΛCΛ22= 1( 3)( 4) ( 5)= 1( 6)( 7)( 8)MΛ= 1( 9)ki.net9期陈鹤鸣等: 　　用光学相关识别方法测量单模光纤的折射率分布和色散 1239按照文献 [ 4 ], 单模光纤的波导色散可由下式直接计算:GW =式中 K 2 是下列积分的缩写:∞K =2按照文献 [ 10, 11 ] 给出的关系式, 得到波导色散与展开系数的关系为:Gw =式中 a 为单模光纤纤芯半径。因此, 只要测出展开系数 C Λ, 就可得到剖面折射率分布和波导 差综合修正[ 13 ] , 计算全息样品大小为 80×80 cm 2 , 采样点数为 81×81, 包含了 6 个低阶高斯 2拉盖尔模, 经缩微后匹配滤波器的大小为 2×2 cm 2。色散。 实验中所用的高斯2拉盖尔模匹配滤波器, 采用计算全息方法制作[ 12 ]。应用罗曼 型迂 回位相编码方法, 为了制作高质量的高斯2拉盖尔模匹配滤波器, 在计算全息程序中采用了误3　实　　验作波长为 632. 8 SM F 是工作波长为 632. 8 nm 、数值孔径为 0. 038 的被测单模光纤, 长 为 2 CGH 为用计算全息制作的 6 个高斯2拉盖尔模的光学匹配滤波器; L 2、L 3 是傅里叶 变换透镜, 它们的焦距为 300 mm , 组成 4f 系统; I、F、K 分别表示 4f 系统的输入面、频谱面和相关面; L 1、L 4 为 40 倍放大物镜。氦氖激光器发出的激光经 L 1 物镜耦合到被测单模光 纤, 单模光纤的输出端放置在 4f 系统的输入面 I 上, 由单模光纤输出端发出的光经第一个傅 里叶变换透镜 L 2 进行傅立叶变换, 在频谱面 F 上得到单模光纤场分布的频谱, 在频谱面 F上放 6 个低阶高斯2拉盖尔模的匹配滤波器, 经第二个傅里叶变换透镜 L 3 进行傅里叶变换, 在相关面 K 的 x 方向的一级衍射中可得到 6 个低阶高斯2拉盖尔模与单模光纤场分布相关图 像。该相关图像经透镜 L 4 放大, 用 CCD 和采样示波器可方便准确地测得 6 个低阶高斯2拉盖 尔模与单模光纤场分布相关图像中心点的光强, 经简单的数据处理, 得到各展开系数为 C 01 = 0. 9434, C 02 = - 0. 1158, C 03 = 0. 07323,C 04 = -且满足　　将各展开系数 C Λ 代入 ( 8) 式得到剖面折射率分布曲线如图 2 所示, 用折射近场法测量取?
China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved.自同一单模光纤样品上另一段的剖面折射率差分布曲线如图 3 所示。比较图 2 和图 3 可以看 出, 两种结果基本一致, 差异是由于图 2 是折射率平方之差而图 3 是折射率差, 而且它们取自 同一单模光纤的不同段。同样可将各展开系数 C Λ 代入 ( 11) 式, 可算得被测单模光纤在波长 Κ图 1 为实验系统示意图。实验中所用光源为 H e 2 e 激光器, 输出功率为 30 mW , 它的工 N0. 2081,C 05 = 0. 1985, C 06 = -Π n 2c w2Κ(12 0-1a2) ≤ [ (Λ +Λ= 16M[d ∫?( r)0Λ= 1≤ C 2≈ 1 ΛΚ d ( ΚK 2 ) 2 4Π n 2 c d Κ∞( 10)d r ] 2 rd r ( 11)? ∫ ( r ) rd r2 01 2 Λ )CΛ + C ΛC Λ2 21+Λ+ 1 C ΛC Λ+ 1 ] 20. 0995,( 12)ki.net1240光　　　学　　　学　　　报17 卷 　= 632. 8 nm 时的波导色散 Gw = - 1. 61 p s?Km - 1 ?nm - 1 , 按照文献 [ 4 ] 给出的经验公式可算得被测单模光纤在波长 Κ= 632. 8 nm 时的波导色散 Gw = - 3. 5 p s?Km - 1 ?nm - 1 , 两 种结果基本符合。 围低等独特优点, 实验表明, 用本方法得到结果与其它方法给出的结果基本一致。 矩形光波导, 可选高斯2厄密模作为正交基元函数, 因此本文提出的方法有较好的适用性。F ig. 2 R efractive2index p rofile of single2 mode fiber com 2 p u ted by the p resen t m ethod w ith M = 6结　论　本文提出的计算全息和光学相关识别相结合的方法测量单模光纤剖面折射率分布和 波导色散, 它具有不受振动干扰, 无光学放大畸变, 测量简单、方便, 所需光电检测器动态范 本文提出的方法仅对轴对称单模光纤进行实验, 但从原理上说对特种光纤也适用, 对于[ 1 ] G. Copp a, P. D i V ita, U. Ro ssi, 　Cha racterisa tion of single 2 ode fibers by nea r2field m ea su rem en t. m ～ E lectron. L ett. , 1983, 19 ( 3) ∶293 294 [ 2 ] K. I W h ite, 　P ractica l app lica tion of the refracted nea r2field techn ique fo r the m ea su rem en t of op tica l . ～ fiber refractive index p rofile. O p t. & Q uan tum E lectron. , 1976, 11 ( 4) ∶669 671 [ 3 ] K. Ho ta te, T. O ko sh i, 　M ea su rem en t of refractive 2index p rofile and tran sm ission cha racteristics of a ～ single 2 ode op tica l fiber from its ex it radia tion p a ttern. A p p l. O p t. , 1979, 19 ( 10) ∶ m [ 4 ] W. F reude, A. Sha ram , 　R efractive 2index p rofile and m oda l disp ersion p rediction fo r a single 2 ode op 2 m ～ tica l w avegu ide from its fa r 2field radia tion p a ttern. J . L ig h tw av e T echnol. , 1985, L T- 3 ( 6) ∶628 634 [ 5 ] R. K. Boncek, D. L. Rode, 　Fa r2field radia tion and m oda l disp ersion of 1310 nm disp ersion 2 ti ized op m ～ fiber a t 850 nm. J . L ig h tw ave T echnol. , 1991, L T- 9 ( 1) ∶18 21 [ 6 ] M. T a teda, 　Single 2 ode 2fiber refractive 2index p rofile m ea su rem en t by reflection m ethod. A p p l. O p t. , m 1978, 17 ( 3) ∶475 478 ～ [ 7 ] S. P. Pogo ssian, 　A new app roach to determ in ing the w avegu ide m ode index distribu tion. O p t. & ～ Q uan tum E lectron. , 1993, 25 ( 2) ∶417 422 [ 8 ] 姚王 , 杨治安, 康翠荣等, 　光波导折射率分布的数值计算法. 光学学报, 1996, 16 ( 4) ∶515 519 非 ～ [ 9 ] W. F reude, G. G rau, B. W uepp erm ann, 　Com p u ter 2genera ted ho logram s fo r m ode excita tion and m ea 2 su rem en t of the m ode pow er distribu tion in m u lti ode fib res. J . I nstn. E lectron ics & E ng rs. , 1986, 32 m ( 4) ∶243 252 ～ [ 10 ] W. W ang, S. Guo , S. J ian, 　 In terp lay of fiber p a ram eters in a sinh le 2 ode fiber. P roc. O FS E T ′ 95, m 天津, 天津科技出版社, 1995, A 165 A 168 ～ [ 11 ] G. K. G rau, 　O p tische N ach rich ten techn ik , 1st, Sp ringer2 erlag, B erlin, 1981 V?
China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved.K = 0. 9255 Λ m2- 2参考exp ( - 2. 248Κ Λ ) m文F ig. 3 R efractive2index p rofile of single2 mode fiber m ea2献su red w ith refracted near 2field m ethodki.net9期陈鹤鸣等: 　　用光学相关识别方法测量单模光纤的折射率分布和色散 1241[ 12 ] 陈鹤鸣, 　一种新型光学匹配滤波器的研制. 南京邮电学院学报, 1994, 14 ( 1) ∶41 44 ～ [ 13 ] 陈鹤鸣, 杜建昌, 杨大容, 　计算全息的误差综合修正. 南京邮电学院学报, 1991, 11 ( 2) ∶79 83 ～Refractive - Index Prof ile and M oda l D ispers ion Pred iction for S ingle -M ode F ibers U s ing O ptica l Correla tion M ethodChen H em ing 　　Ca i X iangbao 　　Sh iW eihua(N anj ing U n iv ersity of P osts and T elecom m un ica tions , T ech ing and R esea rch S ection of P hy sics, N anj ing 210003) (R eceived 3 A ugu st 1996; revised 30 O ctober 1996)Abstract 　R efract ive 2index p rofile and m oda l d isp ersion in sing le 2 ode op t ica l m fibers a re com p u ted from the m ea su red exp an sion coefficien t s of the nea r 2field, w h ich is exp anded in a series of Gau ss2 aguerre funct ion s. T he coefficien t s of L the series a re m ea su red from the co rrela t ion in ten sity betw een the nea r 2field of sing le 2 ode fibers and the Gau ss2 aguerre m ode of filter fab rica ted by com p u t 2 m L er 2genera ted ho log ram s. T he m a in advan tage of the p ropo sed m ethod lies in it s inheren t in sen sit ivity aga in st random m ea su rem en t erro rs and low op t ica l dynam 2 ic range of a detecto r. Key words 　 sing le 2 ode fibers, 　 refract ive 2index p rofile, 　 d isp ersion, 　 com 2 m p u ter 2genera ted ho log ram s, 　op t ica l co rrela t ion m ethod.?
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等精度测量的数据处理,目 视光学光学仪器的对准和调焦方法,准直光束的检测技术...模块二、光学玻璃主要光学性能的测量 1.基本知识点: 光学玻璃折射率与色散的...折射率随频率变化的色散现象,并对这 种测量方法进行...基于光程匹配原理提出了一种用光学相干断层成像(OCT...利用单模光纤(SMF)中的包层模与纤芯导模之间的...重要光学常数,精确地测定折射率值,对于鉴定矿物有着...如果用单色光观察,当矿物的边缘与贝克线消失时,说明...油浸法比较折射率的照明时,若发现矿物边缘出现色散...法测量单模光纤色散的方法; 4.了解并掌握插入法测量...色散 现象,它取决于光纤的折射率分布,并和光纤的...光检测 器鉴相器 信号发生器 计算机信号处理图 2....这两种色散都与波长有关,所以单模光纤的总色散也称...通常通过采用复杂的折射率分布形状和改变 剖面结构...光学色散与光纤色散 20页 免费
第5章(光纤色散14...光纤色度色散测量新方法_信息与通信_工程科技_专业资料...光纤材料的折射率,严格来说,并不是一 个固定的...二是要对色度色散进行精确的鉴定如果已经知道了光纤...实验一 单模光纤特性测量_物理_自然科学_专业资料。...色散补偿、保偏等, 还可选用其他复杂的折射率分布...方式(右端:2-3) ,KX02 设置在“正常”位置;用...和测量各种光线的偏转角度, 从而得到光学参量例如折射率、 波长、色散率、衍射角...采用掠入射法测量棱镜折射率,如下图所示,用单色面扩展光源(钠光灯前加一块毛...、HE21 模(A)6 单模光纤不存在以下哪几种色散? ...一根根光线,采 用几何光学方法分析光波在光纤中的...&0.0022 4、一石英光纤,其折射率分布如下: r&...应用光学实验 1 实验九 光学玻璃或液体的折射率和 色散测量(临界角法) 色散测量(临界角法)一、实验目的 1.掌握用阿贝折光仪测量光学玻璃或液体的折射率和色散的...
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